Bolometer Teorya
Ano ang mga sumusunod ay isang kabanata mula sa aking huling taon ng ulat sa 'pagtulad sa tulis gamit ang IDL'. Kapag ang pagsasaliksik ng mga proyekto ako na natagpuan ito mahirap na makahanap ng ilang mga pangunahing pagpapakilala sa bolometer teorya, kaya ako nagpasya na ilagay ang aking bersyon online. Maaari mo ring makita ang mga kabanata sa buong konteksto sa pamamagitan ng pag-download ng aking ikaapat na ulat ng ulat: ang pagtulad sa tulis gamit ang IDL .
- Basic Prinsipyo
- Time Constant
- Responsivity
- Time Response ng isang Bolometer
- Ingay Katumbas Power
- Poton Shot ingay at Wave Ingay
- Poton Ingay Limited NEP
- Poton Detector Kahusayan
- Iba pang mga Pinagmumulan ng ingay
- Minimising Ingay
- Ang pagdagdag ng mga Tuntunin Ingay
- Pangkalahatang ingay at NEP
Basic Prinsipyo
bolometer A ay isang aparato na kung saan nakita ng papasok na sa pamamagitan ng radiation sa paggawa ng isang pagbabago sa elektrikal pagtutol proporsyonal sa ang halaga ng radiation radiation received. Incoming ay buyo sa pamamagitan ng bolometer na nagiging sanhi ng isang pagtaas sa temperatura nito, na siya namang nagiging sanhi ng isang pagbabago sa kanyang electrical paglaban .
Ang esensyal na mga katangian ng isang bolometer ay ang sumusunod:
Figure 3.1 - Diagram ng isang Bolometric Detector
Ang bolometer mismo comprises ng isang absorber materyal nakaugnay sa isang init lababo ng fixed temperature. Papasok electromagnetic (EM) radiation ay buyo sa pamamagitan ng mga materyal na pagtaas ang kinetiko enerhiya ng libreng electrons. Ang collisions ng libreng mga electron sa atoms sa mga silahia materyal maging sanhi ng vibrations na kung saan ay siniyasat bilang isang pagbabago sa temperatura.
Tipikal na materyales para sa termometro ay Semiconductors tulad doped germanium. Ang paglaban para sa mga tulad ng isang pagbabago materyal makabuluhang para sa isang maliit na pagbabago sa temperatura at maaaring characterized sa pamamagitan ng equation,
| (3.1) |
saan 
ay isang pare na tinatawag na ang paglaban parameter (Ohms), 
ay ang paglaban (Ohms), 
ay ang temperatura ng risistor, at 
(K) ay ang mga materyal na temperatura band puwang. Ang halaga ng 
ay tinatawag na ang mga materyal na parameter at ang binigay simbolo ng 
. Ang temperatura koepisyent ng pagtutol ay tinukoy sa pamamagitan,
| (3.2) |
Ang mga operasyon ng isang detektor bolometer ay isinalarawan sa Figure 3.1. Ang bolometer sa temperatura 
ay linked sa isang init lababo ng taning na temperatura 
sa pamamagitan ng isang thermal kondaktans 
. A dc bias kasalukuyang 
daloy sa pamamagitan ng bolometer pagbuo ng isang boltahe 
. Mga pagbabago sa mga papasok na kapangyarihan radiation 
pagsimulan ng mga pagbabago sa mga pagtutol 
, At kaya sa output boltahe 
. Ang tipikal na biasing bolometer at readout circuit ay nakalarawan sa Figure 3.2.
|
Figure 3.2 - Bolometer biasing at readout circuit |
Ang kasalukuyang na daloy sa pamamagitan ng risistor nagiging sanhi ng isang pag-aaksaya ng kapangyarihan 
sa absorber materyal. Sa karagdagan, ang halaga ng nangniningning enerhiya buyo sa pamamagitan ng absorber ay denote sa pamamagitan ng 
. Ang kabuuang kapangyarihan mabisyo sa bolometer 
ay kaya ibinigay sa pamamagitan ng,
| (3.3) |
Sa ilalim ng mga kondisyon tumatag ng estado ang enerhiya buyo sa pamamagitan ng absorber ay aalisin sa heatsink ng thermal link, ito ay ibinigay sa pamamagitan ng mga sumusunod na relasyon,
| (3.4) |
Ang dc boltahe-kasalukuyang (VI) curve para sa mga bolometer ay natukoy sa pamamagitan ng equation,
| (3.5) |
Sa pagsasanay bolometer ay kampi sa pamamagitan ng isang baterya ng boltahe V 0 at load paglaban R L. Ang paglaban ng risistor load ay karaniwang dinisenyo upang maging mas mataas kaysa sa paglaban ng mga bolometer sa kanyang buong operating saklaw. Ito ay upang mapanatili ang kasalukuyang pagdaan sa bolometer sa isang matatag na antas upang ang kapangyarihan ng mabisyo sa bolometer sa pamamagitan ng mga termometro paglaban mananatiling medyo pare-pareho.
Ang operating point ng bolometer ay pagkatapos ay ibinigay sa intersection ng load ng curve at ang load line, tinutukoy ng mga equation,
| (3.6) |
Ang isang graph na nagpapakita ng isang tipikal na curve VI at load linya mula sa mga resulta ng isang programa kunwa na ako ginawa sa IDL ay ibinigay sa Figure 3.3.
|
Figure 3.3 - IDL output ng ilang kurva VI na may isang load linya sa ibabaw plotted |
Bilang ay makikita mula sa Figure 3.3, ang paglaban ng mga bolometer ay hindi mapaniniwalaan o kapani-paniwala mataas na sa maliit na alon. Ang bolometer paglaban ay nagsisimula na bawasan at tuluyang antas off sa mas mataas na alon dahil karagdagang kapangyarihan ay mabisyo sa materyal absorber. Kung ang radiation ay insidente sa mga detektor, ang kapangyarihan mabisyo sa absorber ay din dagdagan. Ito ay ang epekto ng lapirat ang VI curve tulad ng ipinakita sa diagram sa itaas. Ang mga de-koryenteng kapangyarihan mabisyo sa materyal absorber, bilang nagmula sa [8], ay ibinigay sa pamamagitan ng,
| (3.7) |
saan 
kumakatawan sa isang fractional pagtaas sa ang temperatura ng absorber kung saan 
kumakatawan sa mga materyal absorber pagiging sa isang temperatura ng 
. 
ay ang mga static na thermal kondaktans ng thermal link sa 3 Siya temperatura ref (-1 linggo), na kung saan ay ibinigay sa pamamagitan ng mga sumusunod na batas ng kapangyarihan,
| (3.8) |
saan 
ay ang mga static na thermal kondaktans sa 300mK (-1 linggo), at 
at ito ay tinatawag na ang thermal index kondaktibiti. Ang kataga 
ay tinatawag na ang loading parameter at ito ay ibinigay sa pamamagitan ng equation,
| (3.9) |
Ito ay ang loading parameter na nagiging sanhi ng lapirat epekto ng VI curve kapag may radiation insidente EM sa mga detektor.
Tulad ng karamihan sa pisikal na mga sistema bolometer isang hindi tumugon agad sa isang instant pagbabago sa kanyang inputs. Sa maraming kaso ang mga tugon ng isang detektor sa isang hakbang baguhin sa input ay isang pagpaparami ng pagbabago sa output. Ito ay analogous sa mga singilin at discharging ng isang kapasitor sa isang circuit RC.
bolometer A ay may isang solong enerhiya imbakan ng tubig sa init ng kapasidad ang absorber. Kaya't bolometer isang maaaring modeled gamit ang isang solong unang order kaugalian equation; ito rin ay nangangahulugan na ang isang bolometer ay hindi magtiis sa mga epekto sa memorya. Ang sagot ay maaaring kaya't maging characterized ng isang oras na pare-pareho 
na para sa isang bolometer ay ibinigay sa pamamagitan ng equation,
| (3.10) |
saan 
ay ang absorber kapasidad init (JK -1). Ang mga static na thermal kondaktans 
ay may kaugnayan sa isang halaga ng 
sa 3 Siya temperatura sa pamamagitan ng refrigerator,
| (3.11) |
Kapag ang radiation ay insidente sa detektor ito ay nagdaragdag ang kanyang temperatura sa pamamagitan ng isang maliit na halaga, ito ang nakakaapekto sa absorbers kapasidad init at ang thermal kondaktans link. Ang absorber kapasidad init sa nadagdagan ang temperatura ay may kaugnayan sa isang kilalang halaga 
sa pamamagitan ng 300mK,
| (3.12) |
saan 
ay ang init index kapasidad. Looking back sa equation (3.2) at gamit ang mga kataga na tinukoy sa itaas, ang temperatura koepisyent ng pagtutol ay maaaring isulat muli bilang,
| (3.13) |
saan 
ay ang kapangyarihan index batas mula sa pagtutol temperatura-ugnayan sa equation (3.1). nakikita namin na ang 
ay negatibo para sa isang bolometer semiconductor. Ito ay humantong sa isang halaga ng 
na kung saan ay mas maliit kaysa sa na inilarawan sa pamamagitan ng equation (3.10). Ito ay dahil sa electrothermal feedback na kung saan ay inilarawan sa [9]. Kami tukuyin ang isang bagong kataga 
na kung saan ay ang halaga ng 
may isang pagtutuwid para sa mga electrothermal feedback,
| (3.14) |
Ang bagong halaga ay nagpapahintulot sa amin upang tukuyin ang isang halaga ng 
na muli ay naglalaman ng pagwawasto para electrothermal feedback,
| (3.15) |
Bilang ng mga thermal risistor ay kampi sa pamamagitan ng isang boltahe 
ang mga de-koryenteng kapangyarihan mabisyo sa absorber maaaring ibinigay sa pamamagitan ng 
. Isang pagtaas sa ang signal insidente EM ay dagdagan ang temperatura ng thermal risistor at sa gayon din dagdagan ang paglaban; ito sa turn ay sanhi ng isang pagbawas sa mga mabisyo kapangyarihan. Kung ang risistor ay kumikilos sa matarik na bahagi ng kanyang curve pagkatapos ay ang kabuuang kapangyarihan mabisyo sa absorber ay mananatiling tapat, bilang ay ang temperatura nito. Ang system na ito ay tinukoy bilang pagkakaroon ng negatibong electrothermal feedback. Ito ay ang bentahe ng pagbabawas ng oras sa tapat ng 
ang thermal oras constant bilang na ibinigay sa (3.10).
Responsivity
Responsivity ay tinukoy bilang ang pagbabago ng output boltahe para sa isang pagbabago sa kapangyarihan sa pangyayari, na sa isang bolometer ay katumbas ng isang pagbabago sa temperatura. Ang boltahe responsivity ng bolometer ay tinukoy bilang,
| (3.16) |
at nag-iiba bilang isang function ng operating point. Kung ang signal sa mga detektor ay modulated ang modulasyon dalas ay dapat mababa na kaya na detektor ang maaaring tumugon sa ang pagbabago sa kapangyarihan. Ito ay ipinapakita na,
| (3.17) |
saan 
sa dalas ng modulasyon. Ang zero dalas (dc) responsivity maaaring nasuri direkta mula sa mga load ng curve ang paggamit ng pagpapahayag,
| (3.18) |
kung saan ay ang zero dalas dynamic impedance 
(Ohms) ng bolometer 
sa operating point. 
maaaring ipinapakita na ibinigay sa pamamagitan ng,
| (3.19) |
Time Response ng isang Bolometer
Para sa karamihan ng mga bolometers ang hugis ng mga curve VI pinangungunahan ng isang antas ng background ng kapangyarihan. Kapag ang isang maliit na karagdagang signal ay inilapat sa bolometer ang alis mula sa mga curve VI ay maaaring assumed na maging bale-wala. Ito ay kilala bilang mga maliit na humigit-kumulang na katiyakan signal. Sa maliit na ie signal limit kung saan ang source 
background ang mga pagbabago sa bolometer boltahe dahil sa isang pagbabago sa insidente radiation kapangyarihan ay maaaring ibinigay sa pamamagitan ng,
| (3.20) |
Ang mga pagbabago sa ang boltahe ng output ay hindi mangyayari kaagad at sa pamamagitan ng paghahambing ng bolometer sa isang circuit RC ang mga tugon ay maaaring modeled sa pamamagitan ng alinman sa dalawang sumusunod na equation,
| (3.21) |
Kapag plotted mga equation ay ang mga sumusunod na form (kung saan 
at 
),
|
Figure 3.4 - plots ng V laban Time para sa parehong mga tiyak at Negatibong V |
Kapag malaki ang signal ay itinuturing na, ang alis mula sa mga curve VI ay hindi na bale. Kaya't ang mga pagbabago sa ang boltahe output dahil sa isang pagbabago sa ang kapangyarihan sa pangyayari ay hindi maaaring kalkulahin sa pamamagitan ng paglalapat ng responsivity ngayon na ito ay ibinigay sa pamamagitan ng mga pagbabago sa ang boltahe operating point ng bolometer. Sa paglipat mula sa unang sa huling curve VI, ang mga oras constant ng sistema ng nag-iiba bilang isang function ng operating point. Kaya't ang bolometer ay hindi na isang solong oras constant aparato at hindi maaaring modeled sa pamamagitan ng paglalapat ng mga simpleng circuit RC equation na sagot.
|
Figure 3.5 - VI kurva para sa isang malaking pagbabago ng signal |
Ingay Katumbas Power
Ng malaking kahalagahan sa anumang bolometer ay ang ingay Katumbas Power o NEP. Ang NEP ay root ang ibig sabihin ng squared lakas ng signal na kailangan sa pantay na ang root ibig sabihin ng parisukat ng ingay detektor. Ang pinakamahusay na signal-to-ingay ratio matamo sa pamamagitan ng isang bolometer ay ibinigay sa pamamagitan ng equation,
| (3.22) |
Sa pangkalahatan, NEP ay ang mga yunit ng 
.
Poton Shot ingay at Wave Ingay
Kung isaalang-alang namin ang mga tinga larawan ng liwanag at mapagtanto na ilaw ay dumating sa mga detektor sa isang random na o uncorrelated paraan, maaari naming tukuyin poton pagbaril ingay. ingay poton pagbaril ay makatwirang sa mataas na frequency (kung saan ang poton larawan ng liwanag ay pinaka angkop) ngunit sa mas mababang frequency ng alon larawan ng liwanag ang mas naaangkop at sa gayon kami define isa pang kataga ingay na alon.
Sa pamamagitan ng aplikasyon ng Bose-Einstein istatistika at sa pag-aakala na ang background para sa mga tiktik ay sa anyo ng isang blackbody nakita namin na root ang ibig sabihin ng squared pagbabago-bago sa ang bilang ng mga photons pagdating sa oras , Sa dalas na pagitan ng 
V ay ibinigay sa pamamagitan ng,
| (3.23) |
saan 
, 
= Emissivity ng mga background, at 
= Pangkalahatang kahusayan transmisyon sa pagitan ng mga background at ang mga detektor. Ang karagdagang 
term tumatagal ng account para sa mga ingay na alon.
Poton Ingay Limited NEP
Sa mga pinakamahusay na kaso, ang mga detektor at kasunod na mga bahagi ay magdagdag ng isang bale-wala na halaga ng mga karagdagang mga ingay sa signal sa karagdagan sa mga ingay poton pagbaril. Samakatuwid, ang poton ingay limitasyon ang sensitivity ng pagsukat bolometer, ito panghuli limitasyon ay tinatawag na ang poton ingay limitado NEP, 
. Ito ay ibinigay sa pamamagitan ng equation,
| (3.24) |
Poton Detector Kahusayan
Sa pagsasanay na ito ay hindi posible na makakuha ng mga poton ingay limitado S / N bilang na ito Ipinapalagay na ang isang perpektong detektor ay ginagamit. Real detector naiiba sa operasyon sa ang katunayan na,
- isang tunay na detektor ay hindi maaaring tumugon sa bawat poton
- ang mga detektor at ang kanyang mga electronics makabuo ng karagdagang mga ingay
Dalawang parameter ay tinukoy sa order na kumuha sa account ang mga ito sa mga deficiencies sa sistema ng pagtuklas; ito ang mga sumasang kuwantum kahusayan at ang mga tiktik kuwantum kahusayan.
Sumasang kuwantum Kahusayan (RQE o 
)
Ang RQE o mga account para sa mga hindi lubos na pagsisisi pagsipsip ng photons at ay tinukoy bilang ang maliit na bahagi ng photons insidente na kontribusyon sa ang signal, malinaw naman 
.
Detective kuwantum Kahusayan (DQE)
| (3.25) |
Ang DQE ay ang ratio ng mga aktwal na sensitivity sa maximum na matamo sa prinsipyo. Ang parameter na tumatagal ng parehong ang pagsipsip kahusayan at anumang dagdag na ingay na nalikha sa mga detektor sa account. Ang parameter na ito ay maaaring samakatuwid ay ginagamit upang ihambing kumpara sa iba't ibang uri ng detektor sa bawat isa.
Sa pagsasanay ang bias boltahe ay pinili upang makakuha ng mga rurok DQE para sa bawat detektor. Sa kaso ng tulis ng tore, ito ay mga grupo ng mga detector na ibahagi ng isang karaniwang boltahe bias na maaaring nababagay para kumuha ng isang optimal DQE para sa grupo.
Iba pang mga Pinagmumulan ng ingay
Johnson Ingay
Sa loob ng anumang piraso ng anumang materyal sa pagsasagawa ng mga electron ay may random thermal motions dahil ang materyal ay may isang may wakas temperatura. A bolometric detektor at mga bahagi nito ay - o maaaring itinuturing na - ang isang risistor na may isang electrical contact sa bawat dulo. Kung walang electrical potensyal na sa kabila ng mga contact sa boltahe sa risistor ay magbago sapalarang tungkol sa zero volts, ito ay dahil sa positibo at negatibong mga pagbabago-bago ay pantay probable. Ang ingay kapangyarihan sa loob ng bahagi ay gayunpaman proporsyonal sa mga pagbaba-pagtaas ie boltahe squared ito ay palaging positibo. Ito ay tinatawag na ang Johnson o Nyquist ingay.
| (3.26) |
Ang dalas spectrum ng Johnson ingay ay flat ibig sabihin ito ay dalas independent. Ito ay makikita mula sa itaas equation kung saan ay walang dalas pagpapakandili. Ingay sa isang patag na spectrum ay tinatawag na puting ingay.
Phonon Ingay
Sa ngayon kami ay itinuturing na ingay na nilikha mula sa photons at electron, na namin ngayon sa isaalang-alang ang daloy ng init sa init lababo bilang quantised sa anyo ng phonons (quantised sala-sala vibrations). Ito ay humantong sa random pagbabago-bago sa temperatura ng bolometer. Ang phonon ingay NEP, 
, Ay,
| (3.27) |
Temperatura ng ingay
ingay Temperatura ay dulot ng ang katunayan na ang init lababo ay hindi sa isang pare temperatura at nag-iiba bahagyang sa paglipas ng panahon. Ang temperatura ingay NEP, 
ay,
| (3.28) |
saan 
ay ang parang multo karubduban ng pagbabagu-bago sa temperatura ng init lababo (K 2 Hz -1).
1 / f ingay
Ito ang pinagmulan ng ingay ay lubhang mahalaga sa mga praktikal na aplikasyon, bagama't ang dahilan ay madalas na hindi tunay mabuti maintindihan. Para sa karamihan ng mga aparato, mga malalaking antas ng ingay ay matatagpuan sa mababang frequency.
|
Figure 3.6-1 / f ingay |
Minimising Ingay
Ingay nakakaapekto sa mga resulta sa isang abang fashion at sa gayon ay gumugol kami ng ilang mga pamamaraan (upang mabawasan ang mga epekto nito.
- Gumawa ng post bandwidth detection bilang maliit na hangga't maaari
- Subukan upang maiwasan ang pagsukat signal (o frequency band) na makatulad sa discrete pinagkukunan dalas panghihimasok
- Tiyakin na ang mga signal dalas (o frequency band) ay sapat na mataas upang hindi maapektuhan ng makabuluhang halaga ng ingay.
Dahil sa 
ingay ito, hindi posible na obserbahan ng isang source para sa matagal na panahon ng patuloy na pagmamasid; ito ay isasangkot ang nagtatrabaho sa mababang frequency na kung saan ang 
ingay ay makabuluhang. Isang pamamaraan na ginagamit upang maiwasan ang 
ingay ay upang pahinain ang mga senyas na may isang dalas na kung saan ay sapat na mataas na 
ay hindi na makabuluhan. Ang modulasyon dalas ay hindi maaaring, gayunman, ay kaya mataas na ang mga detektor dalas tugon ng mga resulta sa isang pagkawala sa signal. Ang isang karagdagang bentahe sa mga pamamaraan modulasyon ay na ito ay maaaring gamitin upang magbawas ng background mula sa isang senyas sa pamamagitan ng lumilipat sa pagitan ng mga signal source at isang background signal; ito ay kilala bilang isang € ~ choppingâ € ™ sa pir / sub-mm obserbasyon.
Ang pagdagdag ng mga Tuntunin Ingay
Ang kabuuang ingay sa isang sistema ay ang kumbinasyon ng lahat ng mga indibidwal na mga pinagkukunan ingay kasalukuyan bilang inilarawan sa dati. akala namin na ang lahat ng mga pinagmumulan ng ingay ay uncorrelated ibig sabihin, ang halaga ng isa ay hindi nakasalalay sa anumang iba pang. Habang sila ay uncorrelated pagdagdag ng mga ito ay karaniwang hindi kumuha sa account ang mga yugto ng mga ingay, kaya't namin kunin ang root ibig sabihin ng parisukat ng ingay (pangalan ng gumagamit na halaga) bilang kung minsan ang pinagmumulan ng ingay ay maaaring i-cancel ang bawat isa.
| (3.29) |
saan 
ay ang ingay boltahe parang multo densidad (VHz -1 / 2) mula sa bawat isa sa mga kontribusyon na ingay.
Pangkalahatang ingay at NEP
Ito ay posible na tukuyin ang mga NEP sa mga sumusunod na paraan, ang mga signal kapangyarihan na nagbibigay ng isang S / N ng 1 sa isang integration oras ng 0.5 segundo. Kung hayaan kami 
= Detektor responsivity (VW -1), 
= Electromagnetic kapangyarihan insidente sa mga detektor (W) at, 
= Kabuuang ingay boltahe parang multo densidad, ang hudyat ng boltahe maaaring nakasulat,
| (3.30) |
Ang ingay boltahe ay pagkatapos ay ibinigay sa pamamagitan ng,
| (3.31) |
Sa pamamagitan ng mga kahulugan ng mga NEP, kung 
pagkatapos ay ang boltahe signal 
. Kaya't namin kumuha ng isang equation para sa NEP sa mga tuntunin ng mga ingay boltahe parang multo densidad at ang responsivity,
| (3.32) |
Ang mga yunit ng NEP ay normal na ibinigay bilang WHz -1 / 2, ang Hz -1 / 2 tuntunin tumutukoy sa pagtuklas ng bandwidth post o ang kabaligtaran ng oras sa integrasyon.
- Teorya ng ingay katumbas na kapangyarihan ng isang mataas na temperatura-superconductor malayo-infrared bolometer sa isang larawan ...- Theor y ng ingay katumbas na kapangyarihan ng isang mataas na temperatura-superconductor malayo-infrared bolometer sa isang larawan-thermoelectrical mode ng operasyon Teorya ng ingay katumbas na kapangyarihan ng ang isang mataas na temperatura-superconductor malayo-infraredbolometer sa isang larawan
- 1 Panimula (PDF) ... A binagong bersyon ng Griffin & Holland ideal semiconductor bolometer. modelo ay iniharap at paggamit nito sa ... batay sa mga teorya non-punto ng balanse ng bolometer. Mather [10] ngunit hindi tunay ... astro.cf.ac.uk / group / ... / Sudiwala_et_al_IJMM_ bolometer _paper.pdf
- Ang isang simpleng teorya para solid-back bolometers Ang isang simpleng teorya para solid-back bolometers Ang isang simpleng teorya para solid-back bolometers Ang isang simpleng teorya ay iminungkahi upang ipaliwanag ang dalas tugon ng solid-back bolometers. Ito Ipinapalagay ng isang isang-dimensional daloy ng init sa pamamagitan ng bolometer
- HIGH precision CHARACTERISATION NG semiconductor BOLOMETERS (PDF) ... metro, gamit ang bolometer modelo iniharap sa Sudiwala et ... isang suf? ciently uniform antas ng doping. Ideal bolometer teorya [1, 2, 7] ay maaaring gamitin upang ... astro.cf.ac.uk / group / ... / Woodcraft_et_al_IJMM_ bolometer _paper.pdf
- DOE Document - Nonequilibrium teorya ng isang mainit-elektron bolometer sa normal metal-insulator-superconductor tunnel ... Ang operasyon ng mainit-elektron bolometer sa normal metal--superconductor insulator (NIS) tunel kantong bilang isang temperatura sensor ay aralan theoretically. Ang responsivity at ang ingay katumbas na kapangyarihan (NEP) ng bolometer nakuha sa
- Image Processing at hindi bababa sa mga parisukat-Reconstructions (PDF) ... nakamit sa pamamagitan ng pagkuha ng account ng karaniwang imahe. resampling teorya sa pormulasyon ng mga problema hindi bababa-parisukat ... dithering dahil tinali ang bolometer zero puntos sa isang pagkilos ng bagay sa loob ng
- A Microcalorimeter at Bolometer Model A Microcalorimeter at Bolometer Model A Microcalorimeter at Bolometer Model Ang standard na-punto ng balanse ng teorya non ng ingay sa ideal bolometers at microcalorimeters nabigo upang mahulaan ang pagganap ng mga tunay na aparato dahil sa karagdagang mga epekto
Ki Toy Johnson Pic ...
I Googled para sa isang bagay na lubos ibang, ngunit natagpuan ang iyong pahina ... at may sa sabihin thanks. nice read ....
Well done Steven. Isang bagay na lubhang mahalaga sa tandaan ay na ang lahat na pangangailangan ng isang magandang panimula reference na maunawaan ang mga pangunahing kaalaman bago pursuing mga advanced na mga paksa specialty batay sa mga pundasyon ng mga pangunahing kaalaman. Isang unawa ng mga pangunahing kaalaman ay sapat na para sa karamihan ng mga tao na maging matagumpay.
Ang iyong webpage ay isang mahusay na pambungad na reference. Kung ang iyong karera landas leads sa inyo na pananaliksik higit pa sa mga advanced na mga subtleties ng bolometers at sa wakas i-publish, mangyaring panatilihin at i-publish ito naroroon katawan ng trabaho pati na rin ang maglingkod bilang mga pambungad na materyales para sa unang-timer. Sumasang-ayon ako sa Ki. Ang iyong webpage sa bolometer teorya ay isang magandang basahin.
J
Natagpuan ko ang iyong mga panayam pinaka helpful sa pagbuo ng isang unawa ng mga parameter bolometer at katangian. Ako ay isang mag-aaral 4 semester ng electrical engineering at am kasalukuyang pansin sa isang proyekto microbolometer. Sa alang sasama ako greteful kung makakapag-post ng mga kaugnay na literatura.
Natagpuan ko yr lucture ito ay lubhang kapaki-pakinabang para sa aking mga pananaliksik bahagi dahil hindi ko alam kung anumang bagay tungkol sa bolometer. Ngunit ako pa rin ang may problema upang makita ang mga larawan sa iyong webpage. Ano ang dapat kong gawin? subukan ko upang i-download ang iyong pdf.file ngunit ito ay hindi gumagana rin.
Mangyaring huwag mag-atubiling magbigay ng mungkahi. Ang aking e-mail: jiku_jung9@hotmail.com
Hindi na gusto ko na kopya ng iyong website, ngunit ako tunay na pagmamahal ang hitsura. Puwede mong sabihin sa akin na tema ang iyong ginagamit? O pasadyang ginawa?
Theme ay naka-link sa ibaba ng pahina na ito (sa footer).
Mga imahe at PDF naibalik, paumanhin para sa mga problema
mahal na Steven
Natagpuan ko ang iyong mga panayam kaya kapaki-pakinabang, ngunit hindi ako makita ang mga larawan o makahanap ng pdf.
Gusto ba ninyo akong tulungan kung ano ang i shoud gawin?
nang matapat iyo
Dear Steven
Maraming salamat para sa iyong kahanga panayam, ngunit hindi ko maaaring i-download ang "tulis ng tore ang pagtulad sa paggamit ng IDL", Puwede ninyong ipadala ito sa akin? Thanks in advance.
Email: lhfsemail@gmail.com
Puwede ninyo bang ipadala sa akin ng isang mail. Ko talagang gusto ang iyong disenyo.